Ёмкость уединённого проводника

Рассмотрим заряженный уединённый проводник. Потенциал создаваемого им поля на беск-ти 0. Между зарядом проводника q и его потенциалом существует прямая пропорциональность: ,где С-ёмкость уединённого проводника,зависит только от размеров и формы проводника и от диэл.проницаемости окружающего диэлектрика и её распределения в пространстве.

Ёмкость конденсатора.

Всякий конденсатор состоит из 2ух металлических обкладок, отделённых друг от друга слоем диэлектрика. Пусть обкладки замкнуты, тогда поле между обкладками не зависит от внешних эл.полей и по теореме Фарадея заряды на поверхностях обкладок равны по модулю и противоположны по знаку. Если q – заряд одной из обкладок, а - разность потенциалов между обкладками, то . С – ёмкость конденсатора,зависит только от размеров и устройства конденсатора.

Ёмкость плоского конденсатора.

Пусть d – расстояние между пластинами, S – площадь одной из пластин. Если , то можно пренебречь неоднородностью поля вблизи краев («краевыми эффектами»). Если

- поверхностная плотность эл.заряда на положительной обкладке, то . Напряжённость поля , разность потенциалов , тогда ёмкость конденсатора .

Ёмкость сферического конденсатора.

Обкладки конденсатора – 2 сферы: внутрення с радиусом и внешняя радиусом . Разность потенциалов между ними . Тогда ёмкость .

Ёмкость цилидрического конденсатора.

Цилидрический конденсатор состоит из 2ух цилидрических обкладок, вставленных одна в другую. Пусть а и b-радиусы внутренней и внешней обкладок, l-длина конденсатора. Если пренебречь краевыми эффектами, то .

Комментарии