Понятие об объемных голограммах.

Рассмотрим какие возможности открывает объемная регистрирующая среда. Одну из волн, бегущую вдоль оси $z, f_o=ae^{ikz}$ будем считать опорной, а вторую $f_p=ae^{i(kx\sin\alpha+kz\cos\alpha)}$ , волновой вектор которой составляет угол $\alpha$ с осью $z$ .

Легко найти интенсивность суммарной волны $I(x,z)=|f_o+f_p|^2=4a^2\cos^2[kx\sin\alpha-kz(1-\cos\alpha)]/2$

Максимумы интенсивностей распологаются вдоль плоскостей

$x\sin\alpha-z(1-\cos\alpha)=\pi m$

Эти плоскости составляют угол $\beta=\alpha / 2$ , плоскости направленные по биссектрисе угла между направлениями опорной и предметной волны.

Расстояние между плоскостями интерференционных максимумов

$d=l\cos\beta=\frac{\lambda}{2\sin(\alpha / 2)}$

Сдвиг на ширину полосы происходит при расстоянии $\Delta z=h_0=\frac{d}{\sin\alpha / 2}=\frac{\lambda}{1-\cos\alpha}$ .

Эффект объемности фоторегистрирующей среды проявляется, если её толщина $h$ превышает величину $h_0$ .

Сказать "Спасибо"

Понятие об объемных голограммах.

Комментарии